Journal of Experimental and Theoretical Physics
HOME | SEARCH | AUTHORS | HELP      
Journal Issues
Golden Pages
About This journal
Aims and Scope
Editorial Board
Manuscript Submission
Guidelines for Authors
Manuscript Status
Contacts


ZhETF, Vol. 157, No. 3, p. 428 (March 2020)
(English translation - JETP, Vol. 130, No. 3, March 2020 available online at www.springer.com )

Тонкая структура спектра кроссинг-резонанса волновых полей в неоднородной среде
Игнатченко В.А., Полухин Д.С.

Received: June 30, 2019

DOI: 10.31857/S0044451020030049

PDF (396.7K)

Исследован кроссинг-резонанс двух волновых полей различной природы, m(x,t) и u(x,t), в неоднородной среде с нулевым средним значением параметра связи η между полями. Рассмотрены этапы формирования тонкой структуры спектра кроссинг-резонанса. В модели независимых кристаллитов показано, что снятие вырождения собственных частот этих полей в точке кроссинг-резонанса является пороговым по величине параметра связи эффектом и происходит, если η >η c, где η c=|Γ um|/2, Γ u и Γ m - параметры релаксации соответствующих волновых полей. При η >η c каждая случайная реализация функций Грина \tilde {G}''_{mm} и \tilde {G}''_{uu} волновых полей имеет стандартную для кроссинг-резонансов форму двух резонансных пиков с одинаковой полушириной (Γ um)/2 и интервалом 2η между ними. При η <η c функции \tilde {G}''_{mm} и \tilde {G}''_{uu} различны: если Γ um, то \tilde {G}''_{mm} представляет собой узкий пик резонанса при ω =ω r, а \tilde {G}''_{uu} - более широкий резонансный пик, расщепленный на вершине узким антирезонансом. Усреднение по областям η >η c приводит к формированию широкого резонанса с полушириной резонансной линии порядка \langle \eta ^2\rangle ^{1/2} на обеих усредненных функциях Грина, обусловленного стохастическим распределением резонансных частот. Усреднение по областям с η <η c приводит к обострению пика резонанса на функции G''mm и пика антирезонанса на функции G''uu на одной и той же частоте ω =ω r. В результате формируется картина кроссинг-резонанса в неоднородной среде: одинаковые широкие пики на обеих функциях с узким пиком резонанса тонкой структуры на функции G''mm и антирезонанса на функции G''uu. Таким образом, тонкая структура спектра любого кроссинг-резонанса двух волновых полей различной природы в неоднородной среде обязана своим происхождением вкладам случайных реализаций, соответствующих вырожденным состояниям частот собственных колебаний системы. В ферромагнетике с пространственной неоднородностью параметра связи, возникают затухания спиновых и упругих волн, \Gamma _m(k)\propto k_cv_m и \Gamma _u(k)\propto k_cv_u, пропорциональные корреляционному волновому числу kc неоднородностей и скоростям соответствующих волн, которые суммируются с однородными затуханиями Γ m и Γ u тех же волн. Эта ситуация рассмотрена в рамках нового самосогласованного приближения для случая, когда вклад однородных затуханий пренебрежимо мал. Показано, что вид тонкой структуры на функциях G''mm и G''uu в точке второго (высокочастотного) пересечения дисперсионных кривых спиновых и упругих волн меняется на противоположный: узкие пики резонанса тонкой структуры возникают на функции G''uu и антирезонанса - на функции G''mm, так как vmu в точке первого, и vmu в точке второго пересечения.

 
Report problems